基于量子自旋磁力的研究 引入具有非零滑移长度的更真实的边界条件。在通道外达到零，但对大样本中的电流密度没有显著影响。 从实验的角度来看，产生的曲线很难与弹道状态下的非均匀电流密度区分开来，因此人们必须执行其他测量区分两种制度。 用于成像电流密度的另一种技术是基于测量相关的杂散磁场，利用金刚石中的氮空位中心实现了一种灵敏的量子自旋磁强计。 针对中性石墨烯中所谓的Dirac流体，并将假定的流体动力状态与低迁移率装置中的扩散行为进行了对比。后一种测量方法作为基准，产生了几乎均匀的电流的标准图。 在现有的电子流体力学理论中，电流与流体动力学速度的关系式为Eq。达到欧姆修正。在电荷完全中性时，这意味着在电荷中性的任何电流不是流体动力学的。 而是由欧姆校正给出的与由电子相互作用确定的相应的体电导率。如果系统受到外部磁场的作用，情况会更加复杂。 在这种情况下，欧姆校正对流体动力学速度有额外的依赖，特别是导致正磁电阻，最近的理论计算的电子流在中性石墨烯的通道几何形状的基础上。 流体动力学方程的直接解决方案产生了所谓的“反Poise uil le”流，电流密度在通道中心显示出最小值，而在方程中则是最大值。 现有的理论没有考虑到的是电流在沟道边界处消失。边界条件的欧姆修正方程。应该与描述电子弹道传播的动力学理论类似，由动力学理论推导出来。 在这种情况下，我们必须解给电子分布函数施加边界条件的动力学方程。通常考虑的两个极端限制，即扩散边界条件和镜面边界条件，都不会导致边界处的电流消失。 流体力学方程的动力学理论推导得到了水动力速度的麦克斯韦边界条件。有强有力的实验证据在现有的理论中没有考虑到石墨烯中经典边缘电流的存在。 其中NV磁强计被用来成像电荷通过中性石墨烯中的收缩的流动。在一个通道的几何形状，以及有点矛盾的结果。 而通道测量在近室温产生的电流密度分布图类似于参考文献中报道的。同样的轮廓观察到T=100T=100K，这意味着在通道中的电荷流是不是非常敏感的散射长度的变化。 与此相反，在狭缝几何测量的电流密度在室温下表现出欧姆行为，而在较低的温度和有限的电荷密度的欧姆双峰消失，指示到流体动力学制度的交叉。 解释了沟道上的结果与狭缝几何之间的矛盾，因为后者不像前者那样受边界条件的影响。他们的结论是，虽然边缘物理是很难理解的，狭缝几何更适合观察欧姆粘性交叉。
